PDF《！＂#$% 合金在高压下的凝固 ！》

向右移 动, 即)*) +,- 条件下 ! $%( 合金处于亚共晶区&

但 是高压凝固 ! $%( 组织并不是典型的初生相加共晶 组织形态, 究其原因是当 初生相形成后, 由共晶转 变形成的 相依附于初生 相生长而导致的, 即形 成所谓 离异共晶 &

定量金相分析结果表明: 高压条件下凝固组织 中 相含量降低&

根据杠杆原理, 可进一步判断出: 共晶点 '

发生向右偏移&

综上所述, ! #$% 系高压相图与常压相图相比, 共晶点 '

发生了向上和向右移动 (如图 ) 所示) &

高 压下 ! $%( 合金共晶点的移动趋势与文献 [/.] 中高 压下 B6#$% 系的共晶点移动趋势相似&

图)高压下共晶点的移动示意图 另一方面, 压力对凝固过程中的溶质原子扩散

1 0 '

( 物理学报)'

卷 产生影响, 从而影响凝固组织形貌! 溶质扩散系数与压力的关系为 [ #] ! $ # ! % &

'

( , (*) 式中 ! 为扩散系数, 为气体常数, # 为温度, ! 为 原子自由行程的长度, % 为在大气压力下和同样温 度时的熔体的黏度, $ 为压力;

%% 为液相的初始 体积! 根据 (*) 式, 可以计算出高压下扩散系数 !( 与 常压下扩散系数 !% 的比值: !( !% $ &

'

( [ ] # ! (+) 对于 .&

/0* 合金, 在本实验条件下, 1, $ $ #2# - %3 45, %% $ *26 - %, # 7+ )789, $ 62+ : ;

)

789 ・ 1!代入 (+) 式, 可计算出 #2# 期 王海燕等: .&

/0* 合金在高压下的凝固 式中 !! 为原子平均间距, 为界面几何因子, !#$ 为液固自由能差值 过冷度较小时, !#$ %&

!#, 则($) 式变为 '

% (&

!#$ !! %&

('

) 将('

) 式代入 (() 式, 则成分过冷判据写成 #!! %&

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