PDF《申建雷 李萌萌 赵瑞斌 李国科 马丽 甄聪棉 候登录》

1014 Cu1 0.01 129.1 5.46 7.32 * 10?11 128.1 0.0064 5.22 *

1011 Cu3 0.011 134.2 5.24 1.68 * 10?10

134 0.0046 8.17 *

1010 为了确认 Tf 所体现的磁有序态, 我们采用了 P = ?Tf[Tf? lg ω]?1 来描述系统的磁状态, 其中 ω = 2πf, ?Tf 为ω的变化带来的 Tf 的增量. P 值 强烈地依赖系统中团簇或颗粒之间的相互作用 [18] . 对于超顺磁体系, P 值在 0.1 的数量级 [19] ;

对于团 簇自旋玻璃系统, P 值在 0.01数量级 [20] ;

对于传统 自旋玻璃, P 值在 0.001 的数量级 [21] ;

而对于铁磁 或者反铁磁系统, P 值几乎为零 [20] . 根据图

2 中的 χ′ (T)曲线计算得到的P 值见表

1 . 可见, Cu0样品 处于传统自旋玻璃态, 而Cu1和Cu3样品处于团簇 自旋玻璃态. 上述结果表明掺杂 Cu 使得系统由传 统自旋玻璃转变为团簇自旋玻璃. 为了进一步确认掺杂 Cu 造成的低温磁相转 变, 幂定律: τ = τ0(Tf/T01 ? 1)?zυ [20] 和Vogel- Fulcher 定律 ω = ω0 exp[?Ea/kB(Tf ? T02)] [19] 被 应用在系统中. 其中幂定律公式中 τ0 为微观弛 豫时间, 对于传统自旋玻璃其值在 10?12 到10?14 之间, 相对较高的 τ0 值代表着团簇自旋玻璃的出 现[23] ;

zυ 为动力学临界指数, 对于自旋玻璃体系 一般在

4 到12 之间 [19] ;

T01 为ω趋于

0 时的极限静 力学冻结温度. 在Vogel-Fulcher 定律公式中 ω0 为 特征频率;

激活能 Ea 代表了不同亚稳态之间相互 转换所需要的能量 [19] , kB 为玻尔兹曼常数;

T02 为Vogel-Fulcher 温度. 各拟合参数均被列在表

1 中. 首先, 从τ0 和ω0 值可以看出 ........