PDF《发光性能的影响》

@'

() 进一步跃迁到$ ?*'

( , 由于$ ?*'

( 与( C&

&

'

( 能级间隔 很小, 被激发到$ ?*'

( 能级的

230 1 迅速无辐射衰减 到( C&

&

'

(能级;

( C&

&

'

( 的230

1 一部分经( C&

&

'

( ! $ %&

@'

( 辐射 跃迁产生 @0(,- 的绿光发射, 另外部分则迅速无辐 射衰减到$ 0'

( ;

$ 0'

( 的230

1 经$ 0'

( ! $ %&

@'

( 辐射跃迁即 产生 @$D,- 的绿光发射4$ ?)'

( 激发态

230 1 的布居一 部分来源于$ 0'

( 的无辐射衰减, 另外,

230 1 ($ %&

0'

( ) 通 过能量传递 2B0 吸收激发态 ./0

1 (( ?@'

( ) 的能量也可 进一步激发到$ ?)'

( , $ ?)'

( 的230

1 经$ ?)'

( ! $ %&

@'

( 辐射跃 迁即产生 DDE,- 的上转换红光4 图*掺560

1 和不掺

560 1 样品的红外透过光谱 其中实线为掺

560 1 样品, 掺杂浓度为 $A&

@ F &

+(+ G-H

0 , 厚度为 &

--, 虚线为不 掺560

1 样品, 厚度为 0-- 图*给出了不掺

560 1 和560

1 浓度为 $A&

@ F &

+(+ G-H

0 的样品的红外透过光谱4从图可以看出, 掺560

1 后样品在 G-H &

区间出现明显的宽带吸 收, 它对应于

560 1 : ( ?@'

( ! ( ?*'

( 跃迁吸收, 由于能级 分裂, 吸收带很宽并在红外透过光谱中呈现两个吸 收峰, 分别位于 (0)+G-H &

和(&

D+G-H &

4 另外从

230 1 的吸 收光谱, 我们可以得出230

1 的$ %&

&

'

( ()E+,-) 与$ %&

0'

( (&

@0+,-) 能级间隔约为 0D*+G-H &

4 交叉弛豫:

230 1 ($ %&

&

'

( )1

560 1 (( ?@'

( ) !230

1 ($ %&

0'

( )

1 560

1 (( ?*'

( ) 的能级失配度约为 &

(E+―&

@&

+G-H &

, BIJ 玻璃最大 声子能量在 )0+G-H &

左右, 只需 &

―( 个声子就可使 该交叉弛豫发生4所以, 通过基质声子辅助的能量传 递形式,

230 1 与560

1 间的交叉弛豫:

230 1 ($ %&

&

'

( )1

560 1 (( ?@'

( ) !230

1 ($ %&

0'

( )1

560 1 (( ?*'

( ) 极易发生, 而 且效率很高4 随着

560 1 浓度的增加,

230 1 '

560

1 间交 叉弛豫作用增强, 将有更多的

230 1 ($ %&

&

'

( ) 无辐射衰 减到$ %&

0'

( 能级, 这就使经能量传递 2B( 和2 # 过程 激发到$ ?*'

( 能级的

230 1 粒子数大为减少, 随后无辐 射衰减到( C&

&

'

( 和$ 0'

( 的230

1 也随之大为减少, 因而 @0(,- 和@$D,- 上转换绿光强度大大降低4 交叉弛 豫作用使

230 1 $ %&

0'

( 能级粒子数增加, 因而在开始阶 段,

230 1 &

A@ ! - 波段的荧光增强4

230 1 $ %&

0'

( 能级粒子 数的增加也使经能量传递 2B0 过程激发到$ ?)'

( 的230

1 粒子数增加, 但同时交叉弛豫也使从$ 0'

( 无辐射 衰减到$ ?)'

( 的230

1 粒子数减少, 二者的综合作用可 以使

230 1 离子$ ?)'

( 能级粒子数基本不变, 所以在上 转换荧光谱 (图@) 中可以观察到: 当560

1 浓度在零 到(A+* F &

+(+ '

G-0 之间时,

560 1 浓度的增加对上转 换绿光强度........