PDF《超导体界面层的电场电荷分布及起源》

( %& % () #&! "?? 系数 从以上分析可以看到, 超导电子的稳态行为与 >"?? 效应 [1] 是极其相似的, 但并不需要驱动超导电 流的外电场, 超导电流是由场矢势所驱动/由(&&) ― (&') 式, 可得 >"?? 系数 , 及其与其他场量的关系式 , %- %$ -+(. * - & $$ %$ &'$+ , ;

1 % % &1 期 杨鹏飞等:超导体界面层的电场电荷分布及起源 (%&) 式与非超导材料的 '()) 系数的定义是一致的$ 从(%&) 式可知, 超导体内电场 ! 的物理意义为处在 均匀外磁场中的超导体, 其体内超导电子在 *+,-./0 力作用下偏转所形成的 '()) 电场$ 这为超导现象提 供了又一实验检测手段$ !"!" 有限厚度无限大超导平板的场、 电荷和电流 分布 半无限大超导体虽具有理论上的简单性, 却没 有直接的实验对应物$ 而有限厚度无限大超导平板 模型, 既具有理论上的简单性, 可把它等价为两个具 有相反宇称对称性的半无限大超导体的组合, 又存 在实验上的对应物― ― ―薄膜超导体, 便于实现对理 论分析的实验验证$ %1%121 场荷分布 对厚度为 %" 的无限大超导平板, 考虑到超导 体的空间对称性和场量的线性叠加性及限定变换的 非线性, 则在超导体内场标势和矢势可近似等价为 两个相对应的半无限大超导体势场的叠加$ 按以上 的分析, 参考文献 [3, 24] 的方法和结论, 且解的选择 需使奇点位于超导体外 [24] , 稳态时, 在超导体界面 层同样可形成 "三明治" 式层叠结构, 且为稳恒场$在 近绝对零度和弱外磁场条件下, 直角坐标系位置选 择如图

3 所示, #$% 坐标平面平行于超导体表面$ 若 忽略正电荷层和正常电子层的厚度, 由(5) ― (23) 式 可得厚度为 %" 的无限大超导平板的场荷近似分 布为 & ! '& (% !" %

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