PDF《TNT中 拐角 效应的影 响》

J臼图1实验装置示意图∏g・

1 咖ta1sd¤m疝c山agram 咖ent No. D∞咸饣 茳Densi饣of R汕Ⅱof抵donor cMe accept charge cambered sdace /(g/cm3) /(g/cma) 亻(ml【l) %clmess Mak封d/(IⅢ . Wh℃oal ‰ clmess /(Im【 l)

5 5 ∞ 无咖肫咖1234PMMA

5 PMMA

5 Fe

5 1.556 1.556 1.557 1,567 1.556 1.561 弱.CXD 0s. O3 笱.∝ PMMA

10 1.559 1.565 45.04

3 实验结果将探针 1#的记 录时间作为时间零点 ,其 它探针的记 录时间减去探针 1#的记 录时间作为 相对延迟时间 Δ J. 实验数据见表 2. 表2 拐角绕射实验中蜾轰波到达弧面相对时间 Table2 R扭田d山呼 血m oF wave盯曲耐 for g ⒅HⅢ山吧 然卩血m R如心 ∞delay山ⅡΔ B/(泌)gOo . 0o

500 Ⅲ 咖№.叨⒀铆⑼οοοο1234o.211 0.466 0.758 1.106 1.476 o.

213 0.511 0.666 0.973 1.235 o.239 0.455 0.712 0.968 1.242 o.

238 0.412 0.570 0,749 0.859 2.337 2.731 3,202 1.917 2.339 2.886 1.702 2.091 2.515 1.062 1.174 - 将 四次实验 中相对延迟时间随 ε的变化绘于图 2中 .从 图中可 以看 出,对 于单次实验而 高压物理第1z卷⌒Φˇ`丶创言,相 对延迟时间随 夕角度 的增大而增大.但 变化趋势随着约束条件的不 同而不 同.其 中以 拐角处没有 约束材料 时 的相对延迟 时 间为最 长.当主发 药 柱用 101【lm厚有机玻璃板约束 时 ,相 对延迟时间增长的幅度最小 ,而且增长趋 势与另外 3发 实验相 比发生 了明显的变化.

4 实验结果的分析讨论由实验结果 可知 ,爆轰波在绕 射 过程 中, 不同方 向上 的传播 速度 不一致.卩的角度 越大,爆 轰波的传播速度越小.而炸药拐角处 的 材料类型及大小对相对延迟时间的大小有很大 的影响.从№.

1、 No.

2、 № . 3三发实验看 ,随着 约束材料阻抗 的增大 ,各方向的相对延迟时间 变小.从No.

2、 № .

3、 № . 4三发实验看 ,约 束材 料厚度 的增加 ,同 样可 以达到使相对延迟时间 减小的效果.在№,3和№.4两发实验中更体现了约束材料厚度 的作用 ,虽 然钢板 比有机玻 璃板对主发药柱的约束要强 ,但后一种情况相对延迟时间反而小.当爆轰波从主发药柱进人 被发药柱 ,冲 击波阵面突然扩张致使压力迅速下降.在绕射 区,冲 击波 阵面压力 随 ε角增 大 而减小 ,造成各方 向上爆轰波传播速度不一致.如果拐角处材料 中的冲击波 比绕射爆轰波预 先到达约束材料-被 发药柱的交界面且能够起爆交界面处的炸药 ,则 对爆轰波的拐角起辅助作 用 ,可 以缩短爆轰波在径 向的传播时间.相反 ,如果冲击波不能起爆交界面处 的炸药 ,则被冲击波预压缩的炸药密度增大 ,绕 射爆轰波通过此 区域的传播 时间就不会缩短E9l. 有机玻璃板 厚度的增加 ,使相对延迟时间减小 ,说 明从有机玻璃 中传来的冲击波可以起爆交界面处的炸药 (我 们在用高速摄影观察注装 叨町中爆轰波绕射时 ,也 发现了此现象 ,具体内容将在另外一篇 文章 中叙述 ). 厚度的增加 ,延长了交界面上冲击波的作用距离 ,使 得相对延迟时间减小. 结束语 利用电探针技术研究拐角效应是一种较方便 的方法.注装 叨阿中爆轰波传播 的相对延 迟时间随着 卩角的增大而增大 ,说 明绕射过程 中爆轰波阵面的强度 随着 卩角 的增大而减小. 利用约束材料可以缩短相对延迟时间,约 束材料在这里起两方面作用 :(1)提 高主发药柱 中爆 轰波的强度 ;