DOC《内容简介》

内容简介 本实验系统从了解和熟悉光电系统的角度出发,讨论光电系统中的主要技术问题.

主要知识点包括:光电系统中常用的光源及其特性;

常用光电探测器的工作原理、特性参数及光电信号检测的基本线路;

光学调制器;

光电探测方法及光电信号处理方法;

CCD电荷耦合器原理及其应用等. 本实验系统与理论紧密结合,注重实用,可作为测控技术与仪器、物理电子技术、仪器仪表、自动控制、精密仪器及办公自动化等专业本科生、研究生和有关科技人员课堂实验和研究. 目录实验一 LD/LED的P-I-V特性曲线测试 -

4 - 实验二 光电探测原理实验 -

13 - 实验三 光电探测器直流特性测试 -

24 - 实验四 光纤端面处理、耦合及熔接 -

28 - 实验五 光纤衰减系数的测试 -

34 - 实验六 光电倍增管特性参数的测试 -

38 - 实验一 LD/LED的P-I-V特性曲线测试

一、实验目的

1、通过测量LD半导体激光器域值电流、LED发光二极管和LD半导体激光器的输出功率-电流(P-I)特性曲线和电压-电流(V-I)特性曲线,计算阈值电流(Ith)和外微分量子效率,从而对LED发光二极管和LD半导体激光器工作特性有个基本了解.

2、了解温度(T)对阈值电流(Ith)和光功率(P)的影响.

二、实验内容

1、测试YSLED3215型LED发光二极管的电压-电流(V-I)特性曲线.

2、测试YSLED3215型LED发光二极管的输出功率与电流(P-I)特性曲线.

3、测试YSLD3125型半导体激光器电压-电流(V-I)特性曲线.

4、测试YSLD3125型半导体激光器输出功率与电流(P-I)特性曲线.

5、测试YSLD3125型半导体激光器工作域值电流.

6、测试LD温度特性.

三、实验仪器

1、YSLD3125型半导体激光二极管(带尾纤输出,FC型接口)1只

2、YSLED3215型发光二极管 1只

3、ZY606 LD/ LED电流源 1台

4、温控器(可选)1台

5、光功率计 1台

6、万用表 1台

四、实验原理

1、激光器一般知识 激光器是使工作物质实现粒子数反转分布产生受激辐射,再利用谐振腔的正反馈,实现光放大而产生激光振荡的.激光,其英文LASER就是Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation(受激辐射的光放大)的缩写. 激光的本质是相干辐射与工作物质的原子相互作用的结果.尽管实际原子的能级是非常复杂的,但与产生激光直接相关的主要是两个能级,设Eu表示较高能级,El表示较低能级.原子能在高低能级间越迁,在没有外界影响时,原子可自发的从高能级越迁到低能级,并伴随辐射一个频率为 的光子,这过程称自发辐射. 若有能量为的光子作用于原子,会产生两个过程,一是原子吸收光子能量从低能级越迁到高能级,同时在低能级产生一个空穴,称为受激越迁或受激吸收,此激发光子消失;

二是原子在激发光子的刺激下,从高能级越迁到低能级,并伴随辐射一个频率 的光子,这过程称受激辐射. 受激辐射激发光子不消失,而产生新光子,光子增加,而且产生的新光子与激发光子具有相同的频率、相位和偏振态,并沿相同的方向传播,具有很好的相干性,这正是我们所需要的. 受激辐射和受激吸收总是同时存在的,如果受激吸收超过受激辐射,则光子数的减少多于增加,总的效果是入射光被衰减;

反之,如果受激辐射超过受激吸收,则入射光被放大.实现受激辐射超过受激吸收的关键是维持工作物质的原子粒子数反转分布.所谓粒子数反转分布就是工作物质中处于高能级的原子多于处于低能级的原子.所以原子的粒子数反转分布是产生激光的必要条件. 实现粒子数反转可以使受激辐射超过受激吸收,光在工作介质中得到放大,产生激光,但工作介质的增益都不足够大,若使光单次通过工作介质而要产生较强度的光,就需要很长的工作物质,实际上这是十分困难,甚至是不可能的.于是就想到了用光学谐振腔进行光放大.所谓光学谐振腔,实际上是在激光器两端,面对面地装两块反射镜,如下图所示: 图1 光学谐振腔结构图 一块几乎全反射,一块为部分反射,激光可透过部分反射镜射出.被反射回到工作介质的光,可在工作介质中多次往返,设往返次数为m,则有效长度为: (m=1,2,3,4…) L为工作介质的的实际长度. 由于谐振腔内工作介质存在吸收,反射镜存在透射和散射,而且只有沿轴线方向的光才被放大,因此光受到一定损耗,当增益和损耗相当时,在谐振腔内建立起稳定的激光振荡.即一个激光器,m有一个确定的值. 谐振腔的另一个作用是选模,光在谐振腔内反射时,反射波将和入射波发生干涉,为了能在腔内形成稳定的振荡,必须满足相干相长的条件,也就是沿腔的纵向(轴线方向)形成驻波的条件,这条件是: 或 式中,为波长,n是工作介质的折射率,q=1,2,3,4,…,为某一整数,为驻波波幅的个数,它表征了腔内纵向光场的分布,称为激光的纵模,q=1称单纵模激光器,q≥2称多纵模激光器.每个驻波的频率是不一样的,第q个驻波的频率由: ,为光速. 以上两式都说明,虽然由于导带和价带是由许多连续能级组成的有一定宽度的能带,两个能带中不同能级之间电子的跃迁会产生许多不同波长的光波,但只有符合激光振荡的相位条件的那些波长存在,不符合激光振荡的相位条件的那些波长的光将衰减掉,这些波长取决于激光器工作物质的纵向长度L. 多纵模激光器输出q个波长的光,但幅度不一样,幅度最大的称为主模,其余的称为边模.

2、半导体激光器的结构 半导体是由大量原子周期性有序排列构成的共价晶体,由于邻近原子的作用,电子所处的能态扩展成能级连续分布的能带,如下图(a)所示,能量低的能带称为价带,能量高的能带称为导带,导带底的能量Eu和价带顶的能量El之间的能量差称为禁带宽度或带隙,不同的半导体材料有不同的带隙.本征半导体中导带和价带被电子和空穴占据的几率是相同的,N型半导体导带被电子占据的几率大,P型半导体价带被空穴占据的几率大.如下图(b)、(c)所示. 图2 半导体激光器的电子和空穴分布 半导体激光器的结构多种多样,基本结构是下图所示的双异质结平面条形结构.这种结构由三层不同类型半导体材料构成,中间层通常为厚度为0.1~0.3μm的窄带隙P型半导体,称为有源层,作为工作介质,两侧分别为具有较宽带隙的N型和P型半导体,称为限制层.具有不同带隙宽度的两种半导体单晶之间的结构称为异质结.有源层与右侧的N层之间形成的是P--N异质结,而与左侧的P层之间形成的是P--P异质结,故这种结构又称N-P-P双异质结构,简称DH结构. 图3 半导体激光器的基本结构 施加正向偏压后,就能使右侧的N层向有源层注入电子,左侧的P层向有源层注入空穴,但由于左侧的P层带隙宽,导带的能态比有源层高,对注入电子形成了势垒,注入到有源层的电子不可能扩散到P层,同理,注入到有源层的空穴也不可能扩散到N层.这样,注入到有源层的电子和空穴被限制在0.1~0.3μm的有源层内,形成了粒子数的反转分布. 前后两个晶体解理面作为反射镜构成谐振腔. 给半导体激光器施加正向偏压,即注入电流是维持有源层介质的原子永远保持粒子数的反转分布,自发辐射产生的光子作为激发光子诱发受激辐射,受激辐射产生的更多新光子作为新的激发光子诱发更强的受激辐射.

3、半导体激光器的主要特性 (1)输出电压特性 LD和LED都是半导体光电子器件,其核心部分都是P-N结.因此其具有与普通二极管相类似的V-I特性曲线,如下图所示: 图4 激光器输出V-I特性曲线 由V-I曲线我们可以计算出LD/LED总的串联电阻R和开门电压VT. (2)输出光功率特性 激光器光功率特性通常用输出光功率与激励电流I的关系曲线,既P―I曲线表示. 图5 LD/LED的P-I特性曲线 在结构上,由于LED与LD相比没有光学谐振腔.因此,LD和LED的功率-电流的P-I关系特性曲线则有很大的差别.LED的P-I曲线基本上是一条近似的直线.从图5中可以看出LD的P-I曲线有一阈值电流Ith,只有在工作电流If>

Ith部分,P-I曲线才近似一根直线.而在If........