PDF《大尺寸 Ge》

2 3 S e

6 7 S b

1 0试样的红外光谱图 F i g .

2 I Rt r a n s m i s s i o ns p e c t r ao fG e

2 3 S e

6 7 S b

1 0 g l a s ss a m p l e s

8 0

9 西安工业大学学报第3 7卷表1 G e

2 3 S e

6 7 S b

1 0试样的元素分布 T a b .

1 E l e m e n td i s t r i b u t i o no fG e

2 3 S e

6 7 S b

1 0s a m p l e 元素厚度/ mm 2.

0 中心1/2虮咴2.

2 中心1/2虮咴3.

2 中心1/2虮咴4.

2 中心1/2虮咴岛/% G e

2 3.

8 7

2 2.

3 6

2 1.

8 7

2 4.

7 6

2 3.

6 5

2 1.

4 2

2 3.

5 6

2 2.

1 8

2 1.

6 5

2 4.

1 6

2 3.

5 0

2 2.

0 3 S e

6 6.

6 8

6 9.

5 8

7 0.

9 0

6 4.

2 1

6 5.

3 7

7 0.

0 1

6 5.

2 7

6 7.

7 2

6 8.

3 4

6 4.

3 2

6 7.

1 8

6 8.

5 6 S b 9.

4 5 8.

0 6 7.

2 3

1 1.

0 3

1 0.

9 8 8.

5 7

1 1.

1 7

1 0.

1 0

1 0.

0 1

1 1.

5 2 9.

3 2 9.

4 1 从图2可以看出, G e

2 3 S e

6 7 S b

1 0 硫系玻璃的红 外透过率并不高, 这是因为材料本身存在着较大的 反射损失、 吸收损失和散射损失. 且散射一般是由 试样中的气泡、 微晶、 成分不均匀性和夹杂不溶质 颗粒等引起的. 可通过优化制备工艺, 选取稳定的 玻璃成分去除玻璃中的晶化现象达到消除散射损 失的目的;

制备过程中进行缓慢的搅拌和精确的温 度控制可以消除气泡和不均匀性;

在非常洁净的环 境里制备即可以消除外来的杂质颗粒. 硫系玻璃的红外透过率与厚度有一定关系. 假 设试样质地均匀, 红外光线正入射时, 总红外透过 率[

1 7] 可表示为 =(1-2 ) e x p ( -α ) 1-2 e x p ( -2 α ) (

2 ) 式中: α为吸收系数, α=0.

0 1;

馕ＡШ穸;

椅瓷涿娴姆瓷渎, 且=(状-1 )

2 / ( 状+1 )

2 (

3 ) 其中状为玻璃的折射率,

1 0μ m 处玻璃的折射率状 与密度ρ 的近似关系[

1 8] 为状= -0.

1 7

54 ρ+3.

4 2

70 (

4 ) 通过阿基米德法测量玻璃的密度 为4.

6 7

87 g ・ c m-

3 . 利用式(

3 ) ~ (

4 )可计算出反射面的反射 率, 若硫系玻璃的厚度已知, 利用式(

2 )可计算玻 璃的总红外透过率.表2为不同厚度的 G e

2 3S e

6 7 S b

1 0试样在1 0μ m 波段处从中心到边缘的红外透 过率与总红外透过率. 表2 G e

2 3 S e

6 7 S b

1 0试样在1 0μ m 波段处的红外透过率 T a b .

2 I n f r a r e dt r a n s m i t t a n c eo fG e

2 3 S e

6 7 S b

1 0s a m p l e s u n d e r1 0μ mb a n d 厚度/ mm 红外透过率/% 圆心距圆心1 /

2 虮咴/% 2.

0 6 5.

9 6 8.

2 6 9.

6 6 5.

4 7 2.

2 6 7.

7 6 8.

9 6 8.

6 6 5.

3 2 3.

2 6 6.

2 6 6.

7 5 8.

5 6 4.

6 3 4.

2 6 3.

7 6 4.

3 6 5.

6 6 3.

9 3 从表2可以看出, 随着厚度的增加, 同一试样 虽不同位置红外透过率有差异, 但是整体的红外透 过率降低, 这与质........