PDF《过冷液相区中的扩散 ！》

7 始终大于零. 当原子 以空位机理进行运动时, !!! 大于零;

以间隙机理 进行运动时, !!! 小于零. 由上面计算得的扩散系 数"可根据 89#:5;

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95,> 关系式 (&)算得其黏滞 系数为 ! ? #4 $ ' "%" , (&) 其中! 是粘滞系数, % 是"# 原子的半径, 其值为 3(2/*>7.图&给出 '3!@ 时0).* 1,23 45/).* 大块金属玻璃的粘滞系数随压力的变化关系. 从图 & 可以看出, 随着压力的增大, 其粘滞系数从 2ABC 时的 2()D E

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降到 &ABC 时的 2(!D E 23) BC ・ ;

. @>#%% 等人 [2*] 报道了 3―3(*ABC 气体压力下 1, 的自扩散数据, 指出 1, 在0).* 1,23 45/).* 大 块金属玻璃的扩散系数随压力的增大而减小, 并计 算了其扩散激活体积约为一个平均原子体积, 确定 为空位扩散机理. 本文得出的扩散系数随压力的增 大而增大, 计算得的扩散激活体积为 F 2(/!'", 应 为间隙扩散机理. 与@>#%% 等人得出的结果相反, 这 是由于本实验所应用的压力较大, 为2到&ABC, 而 样品又是经高温弛豫后低温状态下进行的扩散实 验.具体为什么高压下 "# 原子在 0).* 1,23 45/).* 大块金属玻璃中的扩散服从间隙机理, 需进一 步工作加以证明. 图&'3!@ 时0).* 1,23 45/).* 大块金属玻璃的粘滞系 数与压力的关系 &( 结论'3!@ 时, 高压下 "# 在0).* 1,23 45/).* 大块金属玻璃过冷液相区中的扩散系数随压力的增 大而增大, 其扩散激活体积 !!! ? F 2. /!'", 为间 隙扩散机理. 此状态下 0).* 1,23 45/).* 大块 金属玻璃的粘滞系数随压力的增大从 2ABC 时的 2()D E

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