PDF《超导体 ！ 铁磁体 ＂ 绝缘层 ＂ 超导体隧道结的》

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8 为/波超导体的临界温度5 利用边界条件 [#9] #! $ ) * ) #: $ ) * &

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7) 式中 , # ($(+! # !$) # 为与结界面势垒散射强度有关的量, 为结两侧超导态的相位差5 在上面的 计算中已作近似: 取!! (#) !$, !: $ (#) !$, 由于 # !$, 以上近似对结果影响是很小的5 根据 $@ 电流公式, 得到推广的 /+$ABA/ 结的直流 C=>

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=3 电流为 [ % ) # ) # (*, &

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0) 式中 +F ! (# ) ,) # # 为结在正常态时的电阻5 当磁交换能 #'

* 时, ('

0) 式得到 +F・- (# ) ,) !- &

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9) 与文献 [(*] 结果一致5由('

*) 和('

0) 式, 可作出选取 不同参量时, 直流 C=>

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=3 电流 - 随磁交换能 #、 温度&

、 相位差%的变化曲线5 首先作出取 , '

和,时直流 C=>

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=3 电流的临界值 ( % +#) 在不同的 温度下随磁交换能 # 的变化关系5 如图 # 所示, 可 以看出直流 C=>

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=3 电流随磁交换能 #DH 的增强而 减弱, 表明磁交换能对准粒子的 I3;

JDDK 反射有抑 制作用5从图 # 中可以看出, 随着温度的升高, 铁磁 超导共存态的临界磁交换能在减小是小于 8L=M>

1=3 的临界值 (例如 &

*N(&

8 时, # 的临界值在 *N7# * 左右) , 当磁交换能大于其临界值时, 超导态消失, C=>

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=3 电流随之消失5 另外, 结界面势垒散对 I3A ;

JDDK 反射也有抑制作用, 随,的增大, C=>

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=3 电 流有所减小5在图 ( 中, 取, '

和,,

作出直流 C=A >

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=3 电流的临界值 ( % +#) 取不同的 # 值随温 度&

的变化曲线5由于在铁磁超导共存态中, 随着磁 ( #

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0 期 李晓薇: 超导体+铁磁体A绝缘层A超导体隧道结的直流 C=>

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=3 效应 图!直流 电流 ! 随磁交换能 的变化曲线 取!)! *!, (+) 为#),;

(-) 为#).;

实线为 $ ) /0,$1;

点线为 $ ) /0!$1;

虚线为 $ ) /02$1 图2直流 #$1&

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$#( 电流 ! 随温度 $ 的变化曲线 取! )! *!, (+) 为#),;

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实线 ) /;

点线为 ) /0, / ;

虚线为 ) /02 / ;

长虚线为 ) /03 / 交换能 的增强, 超导性被抑制, 超导态的临界温 度降低, 从图

2 中可以看出, 电流降到零所 对应的温度 (对应于超导态的临界温度) 随磁交换能 的增大而降低4在图 . 中, 作出直流 电流 取不同 $, , # 时随相位差 的变化关系, 由于铁 磁超导共存态中, 磁交换能 较费密能 %5 小得多, 因而随着磁交换能 的增强, 6*57876 结没有发生从

9 结态向!结态的转变4 图.直流 电流 ! 随相位差! 的变化曲线 (+) 为#),,

$ ) /0,$1;

(-) 为#),,

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(1) 为#)., $ ) /0,$1;

(:) 为#)., $ ) /02$1;

实线为 ) /0, / ;

点线为 ) /02 / ;

虚线为 ) /03 / .0 结语本文运用 ;

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方程, 求得铁磁超导态的自洽方 程并通过 5= 方程, 计算了超导体*铁磁体7绝缘层7 超导体结的直流 电流, 讨论了铁磁超导态 中磁交换能对直流 电流的抑制作用4 如在 本文中能进一步考虑准粒子的自旋反转效应等, 那 么所得的结果将更加完善, 我们将在以后的工作中 作进一步的讨论4 衷心感谢南京大学物理系邢定钰教授的悉心指导4 . ! >