PDF《7A04 铝合金连续冷却转变曲线的测定》

3 中冷却曲线 e、f 和g), 在CCT 图上没有标出相变结束点, 这是因为对应的电 阻?温度曲线在 60℃以下时再一次偏离了直线.图4所示为图 2(f)对应的冷却速度(4.53 /s) ℃ 在低温阶段的 电阻―温度曲线.由图

4 可以看出,这种偏离一直持 续到室温,难以找出严格意义上的相变结束点,说明 图4 平均冷却速度为4.53 /s ℃ 时对应的低温阶段电阻―温 度曲线 Fig.4 Electrical resistance?temperature curve of sample cooled at 4.53 /s in low temperature range ℃ 中国有色金属学报

2010 年4月644 以较快的速度冷却时,溶质原子来不及从固溶体中析 出,当冷却到较低温度后,虽然原子扩散速率较小, 但是因为冷却前期相变发生的程度很小,固溶体保持 很高的过饱和度,相变的驱动力很大,从而导致相变 的发生,这与铝合金自然时效有类似之处. 2.4 合金的微观组织 在相同的冷却条件下,对图 2(c)所代表的较慢冷 却过程进行重复实验,分别在冷至不同温度时对试样 进行淬火,以保持相应温度的组织.图5所示为平均 冷却速度为 0.08 /s ℃ 的电阻―温度曲线及淬火温度. 图中

4 个温度分别代表固溶温度(470 ) ℃ 、 相变开始前 温度(425 ) ℃ 、相变开始后温度(300 ) ℃ 和相变结束后 温度(50 ) ℃ . 图6所示为上述

4 个淬火试样的 SEM 像. 由图 6(a)和(b)可以看出,470 ℃和425 ℃的组织中除 有少量没有完全固溶到基体的粗大难溶相外........