PDF《果表明 ,这种方法和生长面积 、》

3 ・ 物理 ? 1994-2007 China Academic Journal Electronic Publishing House. All rights reserved. http://www.cnki.net 密度标长. 在这样的条件下 ,等离子体的各种本 征波模式的产生和发展受到抑制 ,一些新的反 常吸收机制出现[4 ―

13 ] . 超短脉冲激光辐照靶的能量吸收过程包括 许多非线性吸收过程 ,对这样强的非线性问题 欲求其解是很困难的 ,现有的实验条件还无法 测到如此快过程的细节 ,因此计算机模拟是必 不可少的研究方法. 粒子模拟是其中一种简单 有效的研究方法. 本文结合二维粒子模拟结果 ,介绍真空加 热(vacuum heating) 和J*B 加热两种重要的 吸收机制.

2 真空加热 当线性极化激光斜入射到等离子体 (其密 度标长 L 0时,电场加到 导体表面 , 为保持导体表面 ( x = 0) 的零电场 , 电子被拉出导体 ,第r个电子感受的电场为 E( x r) = Eext +ΔEr , (1) 这里ΔEr 是被拉出的电子产生的静电场 ,由泊 松方程确定 : ΔEr = - 4π e ∫ x r ( t) x1 ( t) nd x , (2) 其中 n ( x) 是电子数密度分布 , x1 ( t) 和xr(t) 分别是第一个 (即最左边) 和第 r 个电子的位 置. 由于真空区域外加电场 Eext仅随时间变化 , 粒子不能相互超越 , 所以ΔEr 不随时间变化 , 可由初值条件 ( t = tr , x =

0 时,xr=0,E=0) 确定. E( x r = 0........