PDF《第/$ 卷第？期＂%%6 年？月》

0 ! 关系曲线在 +―'

5+6之间分别有一 图0! ) 化合物的晶胞体积 # 随-. 含量的变 化关系 (7) 与磁相图 (8) 个极大值或极小值3 而对于易锥型样品, 其

0 ! 关 系曲线在 +―'

5+6之间有两个极大值3从图 ! 所示的 和 在室温下的

0 ! 关系曲线可以看出, 在的

0 !曲线上从 + 到'

5+6之间有两个极大值, 这说明 化合物在室温是易锥型各向异性3 而在( #+), -.+)/ ) 的室温

0 ! 关系曲线上在 + 到'

5+6 之间只有一个极小值, 这说明 在室温是易轴型3 由此可以得出, 随着 -. 含量的增 加, 化合物的室温各向异性从低 -. 含量的易锥型转 变为高 -. 含量时的易轴型3转角实验的结果与从前 述9:;

观察到的结果是一致的3 图,表示 ( #'

0! -.! ) 化合物在 +)+(

1 的磁场中所测量的热磁曲线, 测量温度从 ( <

到居 里温度以上3 居里温度与 -. 含量的关系示于图 ( (8) 中, 可以看出, 在两种结构中居里温度都随 -. 含 量的增加而减小3 从图 , 可以看出, 对于 ! = + 到!=+), 的化合物其热磁曲线上在某一个温度出现尖 峰3对于 ! = +)( 的化合物, 其尖峰不明显3 对于 ! >

+)( 的化合物, 没有尖峰出现3 这些尖峰对应于自旋 重取向, 如同在某些其他的 ?# 基或 -. 基化合物中 所观测到的一样 ['

(, '

/]

3 尖峰位置所对应的温度即自 旋重取向温度, $@.

3 $@.与-. 含量的关系也示于图 ( (8) 中3 可以看 出, $@. 随-. 含量的增加从 ! = + 时的 ,,

5 <

降到 ! = +)( 时的 $5/ /- 这说明如果只 考虑最低阶各向异性常数 &

( #) 的贡献, 则$% 和() 次晶格分别倾向于易面型和易轴型各向异性! 这 样就不难理解为什么 化合物发 生从低 () 含量的易锥型各向异性向高 () 含量的易 轴型各向异性转变!值得注意的是, 在低 () 含量时, 从室温易锥到高温易面的自旋重取向温度并不随 () 含量的增加而升高! 相反, 自旋重取向温度随 () 含量的增加而降低! 这一矛盾的产生可能是由于在 上述讨论中忽略了作用于 () 离子的晶场高次项的 结果 [&

@] ! 图A 化合物在 B 测量的磁化曲线 (插图 为饱和磁化强度的试验值 (#―#―#) 和计算值 (― ― ―) 与() 含量的 关系) 图A是 化合物在 B 时的 磁化曲线!饱和磁化强度的值列于表 &

中! 可以看 出, 饱和磁化强度随着 () 含量的增加单调下降, 这 是由于 () 次晶格的磁矩与 $% 和+, 次晶格的磁矩 之间的反平行耦合造成的! 如果假设稀土磁矩完全 平行于或反平行于过渡族金属原子磁矩, 那么 ($%&

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! ()! ) 化合物的饱和磁化强度可以用简单的 稀释模型按下式进行计算: (:

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1 *! ( $% C ()) , (*) 表 的结构和磁性参数 ! )39D *39D +39D2 ,E3B ,:) 3B (EFG : B ( H3T7 U ?9# VWQQM, H C $!!$

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