PDF《陈湘 赵明骅》

3 (a) 中 可以看出, 随着磁场的增加, 低温反铁磁态会逐 渐转变为铁磁态, 当外场达到

10 kOe 时, 在居里 温度以下只有铁磁态存在. 通过 dM/dT 图确定 的CeFe1.95In0.05 合金铁磁 -顺磁相变居里温度为 230.2 K, 比CeFe2 合金相应的相变温度 227.0 K 更高. 这表明参杂 In 对决定居里温度的 Fe 3d-Fe 3d 磁相互作用的影响很小. 对CeFe1.95In0.05 合金而言, 在低场100 Oe 下, 顺磁区域内的磁化曲线遵循居里 -外斯定律

1 χ = T ? θP C , 顺磁外斯温度θP 为229.8 K, 居里常 197501-3 物理学报Acta Phys. Sin. Vol. 67, No.

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197501 数C = 4.98. 根据 ?exp eff /f.u. = 2.83 √ χ(T ? θP )kB = 2.83 √ C ?B, 可以计算出 CeFe1.95In0.05 合金分子的有效磁矩为 6.3 ?B. 在10 kOe 外场下, CeFe2 合金的 ?exp eff /f.u. 为3.96 ?B [9] , 但对于 CeFe1.95In0.05 而言, 相同磁 场下该值为 5.28 ?B, 即CeFe1.95In0.05 合金的磁化 强度更大, 如图

3 (b)所示. 图4(a) 是温度为2K时, CeFe1.95In0.05 和CeFe2 合金的磁化强度随外磁场(H) 变化回滞曲线 (M-H 曲线). 为保证在测量前合金处于完 全退磁状态, 样品先被加热至室温, 然后零场 冷却至

2 K, 再进行测量. 从图中可以看出, 两 个合金的磁滞非常小, 这表明磁畴钉扎效应引 起的矫顽力非常弱. 通过 M-H 曲线外推得到 的CeFe1.95In0.05 合金零场下的自发饱和磁矩为 2.77 ?B/f.u, 这比 CeFe2 的2.56 ?B/f.u 要大, 这种 现象在 (Ce1?yScy)Fe2(y 0.10) 也被观察到 [9] . 这 表明在 CeFe2 合金中 Fe 原子位置参杂 In 可以增 加合金中Fe 原子的有效铁磁磁矩. 图4(b) 为CeFe1.95In0.05 和CeFe2 合金在227 K的M-H 曲线. 在60 kOe 外磁场下, 磁滞几乎为零, 两种合金的饱 和磁矩分别为1.61和1.50 ?B/f.u. 图3(a) CeFe1.95In0.05 合金不同磁场下采用 ZFC, FC, FCW 测量方法测量的 M-T 曲线, 插图为 0.1 kOe 磁场下 2―230 K 的局部放大图;

(b) 0.1 kOe 磁场下, CeFe2 和CeFe1.95In0.05 合金不同磁场下采用 ZFC, FC 测量方法测量的 M-T 曲线 Fig. 3. (a) The temperature dependence of the magnetization of CeFe1.95In0.05 by measured ZFC, FC and FCW methods in di?erent applied magnetic ?eld, the inset shows magnetic ?eld dependence of magnetization in 0.1 kOe ?eld from

2 to

230 K;

(b) the temperature dependence of the ZFC heating and ?eld-cooled cooling (FC) magnetization of CeFe1.95In0.05 and CeFe2 in applied magnetic ?eld of 0.1 kOe. 图4不同温度下 CeFe1.95In0........