编辑: 865397499 | 2019-07-01 |
4 的4-3 轨道耦合强度2为了定量描述 4-3 轨道耦合 第(;
卷第!! 期 '
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* 年!! 月T '
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(!!) T);
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) 物理学报8LU8 V:N0.L8 0.W.L8 XH>
2(;
, WH2!!, WHYD=5D/, '
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* ! '
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* LG172VGS62 0HE2 强度, 我们采用了分子中的原子方法, 针对体系成键 过程的电荷迁移进行了系统分析, 结果表明, 超导的 转变温度与体系中 ! 原子 #$%&
'
中的电荷量成近线 性正比关系, 当迁移进 ! 原子 #$%&
'
中的电荷量减 小到一定程度时, 其超导属性消失( 图 体系的晶格结构 ($) 01;
(2)31 /4 计算方法与理论描述 体系迄今为止发现的异构体有四种: *$! ,&
- ( !5
6 /47 8) , *$! ,&
( !5
6 /4- 8) ,
01 (!5
6 )49: 8) , 31, 它们的晶格结构如图 ) 所示(在*$! ,&
- (如图 ) ($) ) 结构中, *$ 位于由 )- 个,&
和9个! 围成的笼状中心, ! 与周围
9 个,&
形成一 个单帽四方反棱柱结构, ! 位于单帽四方反棱柱结 构的中心(在*$! ,&
(如图 ) (#) ) 结构中, ! 与周围 - 个,&
形成一个以 ! 为顶角的四面体结构, ,&
位于三 底角上(在01 (如图 ) (.) ) 结构中, *$ 位于由 : 个! 和:个,&
组成的笼状中心, ! 与周围
9 个,&
形成一个以 ! 为中心的金字塔结构( 在31 (如图 ) (2) ) 结构中, *$ 位于由 );
个,&
和:个! 围 成的笼状中心, ! 与$? 和@ $AB 认为这种金字塔形结构使得 它们具有超导属性 [)7, ):] (而具有超导属性的 *$! ,&
不 具有这样的结构 [)C, )D] , 而是一个四面体的结构( 为了对以上四种异构体的电子结构与成键机理 进行 系统分析, 本文采用了基于密度泛函理论(2='
%&
1? EA'
.1&
F'
$3 10=F ?) 的全电子势线性缀加平面 波加局域轨道 (GH+*IHJ K 3F) 的方法 [/;
, /)] ( GH+*IHJ 方法的基本思想是将组成固体中的原胞分为两个区 域, 即以原子为中心的非交叠的球形区 (即所谓的 LAEE&
'
+1&
'
球, 或LM 球) 和球间区, 在LM 球内认为波 函数, 势场及电荷密度都具有球对称性, 这样在 LM 球内的波函数可以按照具有球对称的径向波函数与 球谐函数的乘积展开, 而在球间区认为势场的变化 比较平缓 (通常取为常数势) , 可以按照平面波的方 法展开, 并要求 LM 球内和间隙区的波函数和波函 数的一阶导数在 LM 球面上连续( 在计算中 *$, ! , ,&
的LAEE&
'
+1&
'
球半径依次取为 /49;
(N) , /4)C (N) , )4D/ (N) , *$! ,&
: /49 (N) , /4/C (N) , /4;
(N) , 01: /49;
(N) , /4-D (N) , /4)/ (N) , 31: /49;
(N) , /4-9 (N) , /4;
D (N) ( LM #B$O
6 D4;
, 其中 LM 为LM 球半径, #B$O为平面波展开过程中的能量截断 值(LAEE&
'
+1&
'
球内基函数球谐函数对应的最大角量 子数 $LIP
6 D4;
, 第一布里渊区网格划分分别为*$! ,&
- 取)C;
;
个#点, 网格按 )) Q )) Q )) 划分;
*$! ,&
取)/;
;
个#点, 网格按 );
Q );
Q );
划分,
01 取)C;
;
个#点, 网格按 )9 Q )9 Q C 划分,
31 取)C;
;
个#点, 网格按 )) Q )) Q )) 划分( 计算总能收敛标准为 );
R
9 S?T$A- , 电荷的收敛标准 为);