PDF《固体 热膨 胀 系数 与压强关 系的 一个 近似公 式》

255 表1NaCI热 膨胀系数 α (r,P)的 计算值与实验值的比较 Tauc1 Compad灬on betweε n experi口nental and ca【 cu1ated vaIues of mu泗刂ther【nal eXpansIOn coerI山nt α(r,P)for NaCI "0° K) I P /(GPa) Exp. Cd. Cal, Exp. Ca1, Cal " Ca1.= Exp. Cal. o 1.1752 o.

2 1.1218 o.

4 1,0737 o.6 1.0299 o.

8 0.98997

1 0 0.95321 1.1752 1,1752 1,4252 1,1257 1,1231 1,3468 1,0803 1.0755 1,2777 1.0386 1.

0318 1,2162 1.0001 0.99145 1,161I o,96445 0.95432 1.1112 1.4252 1.4252 1.3445 1,3489 1,2723 1.2806 1,2076 1,2190 1,1493 1.1635 1,0965 1,1131 1.7190 1.7190 1.6015 1,6037 1,5000 1,5050 1,4174 1,4179 1,3326 1.3413 1.2634 1,2735 1.7190 1.6010 1.5005 1,4137 1.3379 1.z,09 o.CXl98 0.0014 o,0088 0.0022 o.0039 0.0033 *:1№ e cdculated values were± om a扌(r,o). 表2输入数据 TabIe2 Parameter vaIues %'(Κ ) BO/(GPa) B. ′ ar(r,o) a扌(r,o)

300 550

800 23.841 19.786 15.739 5,352 5.745 6.138 5,9zI(294K) 5.舛(5狃K) 5.79(766K) 5.52 5.60 5," N. 坨:a扌(T,o)were obtained丘om eq. (12)by￡ tting expeⅡ mental data. 现在我们进一步考察取 aΓ (r,p) ε T(r,o)的 合理性 .为此 ,取Mumaghan近似 Br(r,p) Bo+B/p 代人(6)式 ,有 ar(r,P) ε r(r,o)+BO B'9/(BO+Bo′ p) (14)式右端第二项 的绝对值 lBO B洳/(Bo+BO′ p)丨 随压 强 的增 大 而增 大 ,并 且 当压强趋 于无 穷大时的极 限hmlB. B'9/(BO+B亻p)l l BO B'/B/l 是一个定值,其 数值很小.例如,对 Nacl晶体,若 取 B亻 -0・ 0138(10:Pa)ˉ 1,r sO0Κ 时,lBO B//BO′ |=0.61;

r=55oK Ⅰ 寸 ,为 0.48;

r 800KⅠ时 ,为 0.35. 若取BO″ = -0,0054 (10:Pa)ˉ 1,r=300K时,|BO B//B冖=0・ 24;

T 550Κ 旧寸,为 0.19;

r=800Κ 时 ,为 0.14. BO″ 的值取自文献[8]. 显然,在 有限压强下,(6)式中右端的第二项可以略去.在(12)式中,若1-P/[BO+(B/+1)P/2] o p艹B./[1-(BO′ +1)/2] 时 ,似 乎预示 α (r,p艹)o. 但是 ,几 乎对所有的固体 ,都有BO′ )1"' 5],因此,这 种 出现断点 的情形 ,只 有在负压下才会 出现.当p)0时 ,由 (12)式 计算 的热膨胀系数值不会 出现变号现 象,(12)式 也不会出现断点. (15) (13) (14) (16) (17) 高压物理学报第10卷 参考文献 : [1] Anders.nOL. Equation for凡emal Expa雨访ty in Hmet唧Inteoors[J].JG∞ phys Res,1967,72:3661J668. [2] GuⅢ ennet A F. The Press"e Dependence of山eExpansivi9and of山eAnderson-G曲neisen P盯ame℃r in山eMurˉ mghan Appro妊ma刂on[J]. J Phys Chem sohds,1986,47:60s' 0,. [3] 严祖同,孙 振华. Ande秃o艹〈讪neisen参数、 热膨胀系数与压强的普遍关系 [J].物 理学报,1989,sB(10): 1634-1641, [4] Cc,uchman P R,Reyndds C L, 血Equmon for h. rgan圮%Ⅱds硕山 App1i° 耐【,n to the PressⅡ e Dependence of Melting Tempera眦[J]. J Appl Phys,1976,47:5201-5zOC, [5] 严祖同,杜 宜瑾,陈 立涑.Couohmanˉ Reynolds方程的检 验与体积模量及关联系数的计算[J].力学学报,1984,16:299-304. [6] spdzler H.Equ耐tln of⒏a坨of NaCl:uLas. 耐c Measuremen" b8kb盯and8∞℃ and⒌ 血c Lat山e吼eory[J1. J Phys Chem sdids,1972,33:1727-1750. [7] Yamam.to s,ohno I,Anderson O L,High Temperature Elastici″ of sodhm Chlo五de[J],J Phys Chem solds,1987, 48:143ˉ 151. [8] Freund J,Ingans R.Invened Isothα mal Equa【 ions of state and Detα mina刂on of B. ,B亻and B/[J]. J Phys Chem sohds,1989,50:263-268. AN APPROXIMATE RELATION BETWEEN CuBICAL THERMAL EXPANsIoN CoEFFICmNT oF sOLIDs AND PREssURE YAN zu-tong (Dep@P拓留磁 orPh9rsJcs,⒕ '访仍JAr.″饱J⒍耐比rs彡〃,‰汔仍zzIlO00,Chj〃z) Abstract:Assulmng that the Andersonˉ Gmneisen parameter ε r(r,P)=aT(r,o),an apprt,xin⒑ te re- lation between cubical ther1nal expansion coerIcient df sohds and pressure was deHved using the modⅢ ed Ta⒒ equ戚on.Calculated results are in good agreement Ⅵ 讠th expeⅡ mental data for NaCl in the pressure range of O~1GPa and the temperature range of300~800Κ . Key wOrds: themal expansion coerIcient;