PDF《原子探针的发展及其对金属内界面的研究 3》

312 3 ΔΑΠ应用举例 ≠ 等≈ 在 年首次成功地研 制出具有极佳导磁率的 ? ≥ ≤∏ 纳米晶软磁材料 对?1≥≤∏合金 快速凝固成非晶后 再经过 ε ! 热处理 可获得最佳软磁性能 由于加入 的≤∏ 明显细化了初晶 Α ? 的晶粒 其平 均尺寸约为十几个纳米 关于 ≤∏的作用一直 是个谜 年 等人≈ 的°? 的研 究结果表明 ≤∏形成原子团簇 增加了初晶 Α ? 的非均匀形核中心 图为?1≥≤∏经ε!退火后 在富 ≤∏区附近 ? ° 得 到的各种元素分布图 图中每个圆点代表一个 原子 中间垂直平面的右边为初晶 Α 2? 含较多 的≥!少量的 和 左侧为非晶相 含较多的 ≥ 和极少量的 ≤∏ 从≤∏的分布图可看 出Α?紧靠着富≤∏ 区对同样材料经ε!退火后的 * ∞ 和°研究表明 此时已有富 ≤∏的团簇存在 但尚无 Α ? 形图?1≥≤∏经ε!退火后 在富铜区附近的 ? ° 元素分布图 长方体尺寸为 ? ? 成 由此可见 先析出的富 ≤∏区为 Α ? 提供 了形核位置 因而进一步细化了 Α ? 的晶粒 快速凝固的非晶 ?

1 1 合金 晶化时 形成由 ? 和?纳米晶构成 的微结构 前者为具有较高饱和磁化强度的软 磁相 后者为具有很高磁晶各向异性的硬磁相 两者以纳米尺度 晶粒尺度小于 混合 可 得到高矫顽力和高剩磁的永磁材料 等报道≈ 在?基合金中同时添加 ≤ 和可以明显改善其最大磁能积?加≤和后材料的晶粒比相应三 元系的要小 但晶粒变小的原因却不清楚 图为?°测得的该材料中各元素的分 布图 图 是立方体中的小长方体为所取的 浓度分析小柱体 取此小柱体的长度方向正好 垂直于 ? ? 界面 从而可探测到跨 越界面时元素的分布 如果应用常规 ° 分析 柱体很难正好垂直于界面 图)为选 区小长方体中各元素的分布图 从 原子的 数目密度可清楚看出 ? ? 界面位 置≤和更多地分布在 ? 相中 图 为界面附近各元素分布的定量结果 ≤ # # 物理 图 快速凝固 ? 非晶在 ε 退火 后的?°元素分布图 原子的三维分布 可以看到 ? ? 界面 分析小长方体垂直界面 ) 分别为 ≤ 和 的元素分布图 右上图为穿过界面的各元素浓度分布 和 还富集在相界面 对于这种合金 ? 微晶首先从非晶母相 析出 在?晶粒形核和长大期间 ≤ 和从?初晶相排出到剩余的非晶相中 由于它 们在非晶相中的扩散系数较小 ≤ 和 富集 在?非晶相界面 可见 ≤ 和 的长程扩 散控制了界面移动 最后非晶相转变为包围 ? 的?硬磁相 参考文献2∏) ≈ 朱逢吾

1 原子探针 场离子显微镜

1 见 马如璋 徐祖 雄1材料物理现代研究方法

1 北京 冶金工业出版社

1 )

2 ∏ ) ετ αλ √ ≥

2 ∏ ) ≈ ≤ ετ αλ.

° ? ? ≤ ° ≈ ≥∏∏ ∏ ετ αλ. * ) ≈ ≠ ∏ ετ αλ. ) ≈ ≠ ∏ ? ετ αλ. ≥ ≤ ∞ ) ≈ ∞ ≤ ετ αλ. ° √ ) ) ≈ ? ? ∏? ? ετ αλ. ° ) ετ αλ. ° ) ≈ ? ± ετ αλ. ) ) 上接第 页 在样品经场冷过程温度降至

1 之后 进一步的 等温场扫描实验表明 单纯的场冷过程只能使样品进 入亚稳态 并且只有亚稳态才可能表现出 ° ∞ 事实 上 如果撤除对样品空间的电磁屏蔽 上述亚稳态 Μ 较高 在外部噪声的挠动下最终将弛豫至它所相应的 稳态 Μ 较低 稳态只可能表现出正常迈斯纳效应 亚 稳态与表面超导电性有关 当温度降低时 盘中本来 均匀分布的磁通量子点阵收缩到样品的中心区 形成 一个巨涡旋 以至于允许超量的磁通穿越圆盘周围的 表面进入样品 从而导致 ° ∞ 参考文献≈ετ αλ. ∏ ) ≈ ≥ ∏ ) 中国科学院低温技术实验中心 戴闻 # # 卷年期 ........